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科学史上，很多科学发现常常以科学家的名字命名，包括定律、定理、原理、法则、效应、方程、公式、函数、变换、数列等等，如牛顿定律、欧拉定理、费马原理、安培定则、霍尔效应、薛定谔方程、斯特灵公式、高斯函数、傅里叶变换、斐波那契数列等；甚至一些物理量，如洛仑兹力、坡印廷矢量、拉格朗日量、哈密顿量等，以及很多计量单位，如安培、伏特、欧姆、赫兹等，都以科学家的名字来命名，以表彰或纪念相关科学家在某些领域的杰出贡献。这种做法很好，既是对科学家贡献的尊重和认可，更可通过将其英名载入史册特别是载入教科书中，达到传播和传承科学精神、激励后学之目的。
问题是，以科学家的名字命名科学发现，也有太多的不公。同样是伟大的科学发现，其发现者所享受的待遇可能是天壤之别，有的发现者被载入史册、被世代传颂，更多的发现者其人其事没有留下一丝痕迹，而其成果却在不断地被后人所享用。
是否所有同等重要的科学发现都以相关科学家的名字命名了呢？显然没有。翻开任何一本自然科学教科书，可以发现，相比于那些已用科学家的名字命名的同类来说，没有用人名命名的东西要多得多。如自学成才的英国数学家、物理学家、电气和电子工程师奥利弗·亥维赛（Oliver Heaviside，1850年5月18日－1925年2月3日）了。他16岁离校，是一个聋子，还被黄疸、痛风折磨，世人看不到他的伟大，正象他听不到世人的声音。他个人以及他的成就在他有生之年（至少在他的青壮年时期）是一直受到极度不公正对待的，在他死后多年，国际电气电子工程师协会（IEEE）杂志的一篇文章专门总结并评价了他一生的成就，认为今天的很多学生，包括电气和电子工程专业的学生对亥维赛的名字和科学贡献一无所知（远不像麦克斯韦、库仑、伏特、安培、欧姆、法拉弟、赫兹、高斯等），他也很少在课堂上被提及，这与他的杰出贡献是极度不相称的。
亥维赛在应用数学、物理学、电气和电子工程等领域做出的众多杰出贡献中，以他的名字命名的发现或发明只有一个半，一个是亥维赛函数（单位阶跃函数，unit step function），另外一个与美国哈佛大学肯涅利( A. E. Kennelly, 1861- 1939)分享，他们于1902年为了解释大气中无线电波的反射，几乎同时猜想到大气有一层导电物质，这层大气现在称为肯涅利-亥维赛层。
其实，亥维赛还有很多更重要的发现值得以他的名字命名，也有一些已被其他科学家的名字占用的发现应该加入他的名字。例如，根据IEEE文章的建议，至少有如下几项：
(1) 电磁能流密度矢量。现在普遍叫坡印廷矢量（Poynting vector），但事实上亥维赛与坡印廷几乎同时独立地提出了电磁能流密度概念，按照他与肯涅利一起分享肯涅利-亥维赛层的做法，至少应该将坡印廷矢量改称坡印廷-亥维赛矢量（Poynting-Heaviside vector）才是公平的。
(2) 非相对论情况下运动媒质的麦克斯韦方程组，应该重命名为麦克斯韦-亥维赛方程组。亥维赛和吉布斯最先使用并发展了矢量分析运算，而亥维赛是第一个用矢量表示麦克斯韦方程组的人，将原来的20个方程减少到目前在教科书上常见的4个紧凑对称的微分方程。
(3) 传输线方程（也叫电报方程，telegrapher's equations），是亥维赛独立发明的，完全可以叫“亥维赛方程”。
(4) 拉普拉斯变换可以重新改称为拉普拉斯-亥维赛变换。亥维赛是十九世纪末、二十世纪初将拉普拉斯变换引入工程领域的第一人。
参考资料
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常规叠后波阻抗反演技术建立在地震波垂直入射假设的基础上。但是，实际的地震资料并非自激自收的地震记录，反射振幅是共中心点道集叠加平均的结果，不能反映地震反射振幅随偏移距不同或入射角不同而变化的特点。因此，利用常规叠后波阻抗反演不能得到可靠的波阻抗和其他岩性信息。弹性阻抗叠前反演技术采用能反映地震反射振幅随偏移距变化的叠前地震资料(地震角道集资料能够保留和突出识别地层流体和岩性方面的AVO或AVA特征)完成反演，不仅能够克服叠后反演的缺点，还能够反映振幅随偏移距变化的信息，具有良好的保真性和多信息性。
弹性阻抗是声阻抗概念的延伸和推广，它建立在非零炮检距的基础上，是纵波速度、横波速度、密度以及入射角的函数。尽管弹性阻抗并不是一个可以进行物理测量的参量，它是一个通过推导而得出的用来解释地震数据的参量，但是，由于弹性阻抗中蕴含着丰富的AVO(或AVA)属性，因而它对岩性及流体性质的变化极为敏感，在预测有利储层方面有独特作用，能为储层预测提供更多的依据。BP公司的Connolly等人(1999)在解决北海地区第三系储层描述时提出了弹性阻抗的概念［151］，详细地对弹性阻抗公式进行了推导和讨论，发表了有关弹性阻抗(elastic impedance，EI)的论文，此后掀起了弹性阻抗反演研究的热潮。弹性阻抗的概念和理论随着应用与地震技术本身的发展也在不断深入。
Connolly等人提出的扩展弹性阻抗(Extended Elastic Impedance，简称EEI)表示为:
三维三分量地震勘探
式中:θ为P波入射角，当θ=0°时，弹性阻抗变成声波阻抗，意味着偏移距为0时，弹性波阻抗为常值，因而声波阻抗是弹性波阻抗值的特例;χ为理论入射角，范围为－90°≤χ≤90°，χ=0°时的弹性阻抗为对应声波阻抗。弹性阻抗概念有效地解决了AVO反演中的子波随偏移距变化的问题。
Connolly的弹性阻抗公式的不足之处在于随着入射角的变化，其量纲变化很大，其值也随着入射角剧变，这使得弹性阻抗和声阻抗之间的对比不便。为了克服其不足，Whit-combe(2002)提出了归一化的弹性阻抗公式，可去除弹性阻抗中量纲的非统一性，使得函数更加稳定，它具有波阻抗的量纲。在同年的另一篇论文中，他又提出了扩展的弹性阻抗公式，将弹性阻抗的定义域扩展到－∞～+∞，使得弹性阻抗更加满足实际需要［152～154］。
(1)基本原理当波阻抗的变化范围在小到中等时，用波阻抗的对数值表示的反射系数
三维三分量地震勘探
是准确的。式中:Ie是弹性阻抗。由Aki-Richard关系，上式可表示为:
三维三分量地震勘探
用K表示β2/α2，重新整理可得:
三维三分量地震勘探
接下来再用Δln(x)来替换Δx/x:
三维三分量地震勘探
若将K作为常数，就可以将所有的项合并成如下形式:
三维三分量地震勘探
最后取积分并指数化(即替换掉等式两边的微分项和对数项)，把积分常数设为0，可得:
三维三分量地震勘探
上式可写成如下形式:
三维三分量地震勘探
式中:
三维三分量地震勘探
与Connolly公式类似，上面推导出的公式也存在求取的弹性阻抗Ie(θ)值随角度的变化在量纲尺度上有很大变化的问题。这不利于进行不同角度的Ie(θ)值之间的对比以及与波阻抗(Ia)值的对比。在综合分析Ia与Ie时，首先要将Ie变换到Ia的量纲尺度上，这给实际工作带来了不便。为了克服这个问题，消除入射角变化对量纲尺度的影响，要对推导出的弹性阻抗公式进行标准化处理。
为了消除入射角变化对量纲尺度的影响，引入了3个参考常数λ0、μ0、ρ0并把Ie函数进行修改得到标准化的Ie(θ)值的表示形式:
三维三分量地震勘探
如果这些常数值被定为λ、μ、ρ曲线的平均值，这样求得的Ie(θ)就会在单位1附近变化。这一修改去掉了函数对量纲尺度的依赖性并使函数变得更加稳定。可用因子A进一步标定这个函数，使Ie(θ)的量纲尺度变得与Ia一样，而且Ie(θ)能够正确地计算出声阻抗在θ=0(°)时的值αρ，等同于Ia的值。
可以求出因子A的表达式为:
三维三分量地震勘探
因此，基于Gray近似的弹性阻抗公式的标准化形式可以表示为:
三维三分量地震勘探
式中:
三维三分量地震勘探
显然，由上式可以得到，当λ=λ0、μ=μ0、ρ=ρ0时，弹性阻抗为常数α0ρ0，即声阻抗值。因此，θ变化时，标准化后的EI(θ)的维数保持为常数，EI函数就不会随着θ剧变，从而实现不同的EI值间的直观对比，且对于所有的角度θ，EI值变回到常规的AI范围内，克服了不同角度弹性阻抗量纲不统一的不足。
当P波理论入射角χ=90°时，对应的弹性阻抗称为弹性阻抗梯度(Gradient Imped-ance，简称GI)，该参数能反映气水关系及流体的性质，但是，在不同地区、不同岩层，反映流体性质和气水关系的弹性阻抗梯度异常特征不尽相同:有时为强烈的正值异常，有时为强烈的负值异常。要正确利用该参数，必须采用区内岩石物理、地质、测井等综合信息，建立正演地质模型并进行正演分析，以获得区内弹性阻抗梯度的含油气响应规律。
在弹性阻抗的应用方面，彭真明、李亚林等(2007)提出的利用弹性阻抗叠前地震反演技术进行流体性质判断与气水识别的思路值得借鉴［155］。具体方法如下:
1)由测井资料计算vP，vS和ρ。如果没有横波测井，可通过Castagna方程或其他的经验公式求取横波速度;
2)利用Boit—Gassmann流体替换模型(FRM)对已知井计算含水饱和度(Sw)，或含气饱和度(Sg)，Sg=1－Sw，计算替换后的P波曲线、S波曲线、密度、孔隙度、纵横波速度比等，从而建立含气或含水的样本模式;
3)对vP，vS和ρ进行内插和外推至整个区域，得到区域的vP，vS和ρ数据体;
4)弹性参数计算，进行交会分析;
5)计算概率密度函数(PDF)，然后利用Bayesian模糊矩阵或神经网络方法进行聚类分析，确定整个研究区内目的层的气水分布。
(2)实例
本实例来自四川盆地新场3D3C工区。
图5.4.8 目的层弹性阻抗平面(左:0°，右:300°)
图5.4.8为利用四川盆地新场地区3D3C地震资料中的纵波、转换波地震资料，进行联合反演获得的不同入射角度的弹性阻抗平面。图中显示，较高弹性阻抗(红色)分布在平面图中的北部，相对低的弹性阻抗(绿色)分布在平面图的南部。对比垂直入射条件下(左图)与30°入射情况下的弹性阻抗平面(右图)，两者总的变化趋势很相近，但在X851井区存在明显差异，说明弹性阻抗对天然气富集带具有一定的识别能力。
在四川盆地西部，深层密储层中的弹性阻抗不如其他高孔隙储层弹性阻抗对流体的敏感度高，说明在储层致密环境下，弹性阻抗对流体的识别能力明显下降。对流体的识别需要结合更多的岩石物理参数进行综合分析。
张钟华院士，精密电磁测量专家。河北大学质量技术监督学院名誉教授。1940年7月2日生于江苏省苏州市。1965年由清华大学电机系研究生毕业。现任中国计量科学研究院研究员，中国科学技术协会全国委员会委员，中国计量测试学会常务理事，计量学报编辑委员会主任委员，中国仪器仪表学会常务理事，仪器仪表学报编辑委员会副主任委员及中国仪器仪表学会电磁测量信息处理仪器分会理事长等职。1995年当选为中国工程院院士。1989年被评选为全国先进工作者。1997年被评选为全国优秀科技工作者。张钟华长期从事电磁计量基、标准的研究。七十年代担任国家“计算电容基准”主体研制工作，提出“变动边界微扰法”，解决了电极几何形状误差的计算问题。计算电容基准的建成使我国的交流阻抗标准有了独立自主的溯源根据。该课题成果1982年获原国家计量局科技成果一等奖。1980年和1998年我国的电容标准量值参加了由国际计量局组织的电容量值国际循环比对，我国的数据为国际比对最佳结果之一。1983年——1988年负责“建立超导强磁场标准”课题，成果达到国际先进水平，并在六项主要技术方面居世界领先地位。研究中提出的“抑制法”突破了超导强磁场核磁共振信号难以长距离传输的难题。此课题社会效益和经产济效益明显，为我国几十台超导磁体定了标。1992年课题成果获国家科技进步二等奖。1987年起负责“量子化霍尔电阻基准”课题，在国际上首次解决了任意截面形状的霍尔样品中的电磁场计算法。1988年所测得的量子化霍尔电阻的国际单位制量值被国际计量委员会正式采用作为确定国际推荐值的依据之一。1992年课题装置通过鉴定，为国际同类装置先进水平。1993年发现并解决了当前阻碍量子化霍尔电阻标准的准确度提高的主要误差来源。并制成居国际领先水平的超导电流比较仪。1994年应国际上要求，用我国的计算电容测定了量子化霍尔电阻的国际单位制量值。此量值在1998年的新一轮国际基本物理常数平差时被正式采用，为确定基本物理常数的准确数值作出了贡献。近年来还在一些重要的工业测量项目中提出新方法解决了技术难题。张钟华在中外重要技术刊物上发表过论文50多篇。还担任过《中国大百科全书电工卷电磁测量分卷》以及《电磁测量及仪表》丛书的副主编。
常规叠后波阻抗反演技术建立在地震波垂直入射假设的基础上。但是，实际的地震资料并非自激自收的地震记录，反射振幅是共中心点道集叠加平均的结果，不能反映地震反射振幅随偏移距不同或入射角不同而变化的特点。因此，利用常规叠后波阻抗反演不能得到可靠的波阻抗和其他岩性信息。弹性阻抗叠前反演技术采用能反映地震反射振幅随偏移距变化的叠前地震资料(地震角道集资料能够保留和突出识别地层流体和岩性方面的AVO或AVA特征)完成反演，不仅能够克服叠后反演的缺点，还能够反映振幅随偏移距变化的信息，具有良好的保真性和多信息性。
弹性阻抗是声阻抗概念的延伸和推广，它建立在非零炮检距的基础上，是纵波速度、横波速度、密度以及入射角的函数。尽管弹性阻抗并不是一个可以进行物理测量的参量，它是一个通过推导而得出的用来解释地震数据的参量，但是，由于弹性阻抗中蕴含着丰富的AVO(或AVA)属性，因而它对岩性及流体性质的变化极为敏感，在预测有利储层方面有独特作用，能为储层预测提供更多的依据。BP公司的Connolly等人(1999)在解决北海地区第三系储层描述时提出了弹性阻抗的概念［151］，详细地对弹性阻抗公式进行了推导和讨论，发表了有关弹性阻抗(elastic impedance，EI)的论文，此后掀起了弹性阻抗反演研究的热潮。弹性阻抗的概念和理论随着应用与地震技术本身的发展也在不断深入。
Connolly等人提出的扩展弹性阻抗(Extended Elastic Impedance，简称EEI)表示为:
三维三分量地震勘探
式中:θ为P波入射角，当θ=0°时，弹性阻抗变成声波阻抗，意味着偏移距为0时，弹性波阻抗为常值，因而声波阻抗是弹性波阻抗值的特例;χ为理论入射角，范围为－90°≤χ≤90°，χ=0°时的弹性阻抗为对应声波阻抗。弹性阻抗概念有效地解决了AVO反演中的子波随偏移距变化的问题。
Connolly的弹性阻抗公式的不足之处在于随着入射角的变化，其量纲变化很大，其值也随着入射角剧变，这使得弹性阻抗和声阻抗之间的对比不便。为了克服其不足，Whit-combe(2002)提出了归一化的弹性阻抗公式，可去除弹性阻抗中量纲的非统一性，使得函数更加稳定，它具有波阻抗的量纲。在同年的另一篇论文中，他又提出了扩展的弹性阻抗公式，将弹性阻抗的定义域扩展到－∞～+∞，使得弹性阻抗更加满足实际需要［152～154］。
(1)基本原理当波阻抗的变化范围在小到中等时，用波阻抗的对数值表示的反射系数
三维三分量地震勘探
是准确的。式中:Ie是弹性阻抗。由Aki-Richard关系，上式可表示为:
三维三分量地震勘探
用K表示β2/α2，重新整理可得:
三维三分量地震勘探
接下来再用Δln(x)来替换Δx/x:
三维三分量地震勘探
若将K作为常数，就可以将所有的项合并成如下形式:
三维三分量地震勘探
最后取积分并指数化(即替换掉等式两边的微分项和对数项)，把积分常数设为0，可得:
三维三分量地震勘探
上式可写成如下形式:
三维三分量地震勘探
式中:
三维三分量地震勘探
与Connolly公式类似，上面推导出的公式也存在求取的弹性阻抗Ie(θ)值随角度的变化在量纲尺度上有很大变化的问题。这不利于进行不同角度的Ie(θ)值之间的对比以及与波阻抗(Ia)值的对比。在综合分析Ia与Ie时，首先要将Ie变换到Ia的量纲尺度上，这给实际工作带来了不便。为了克服这个问题，消除入射角变化对量纲尺度的影响，要对推导出的弹性阻抗公式进行标准化处理。
为了消除入射角变化对量纲尺度的影响，引入了3个参考常数λ0、μ0、ρ0并把Ie函数进行修改得到标准化的Ie(θ)值的表示形式:
三维三分量地震勘探
如果这些常数值被定为λ、μ、ρ曲线的平均值，这样求得的Ie(θ)就会在单位1附近变化。这一修改去掉了函数对量纲尺度的依赖性并使函数变得更加稳定。可用因子A进一步标定这个函数，使Ie(θ)的量纲尺度变得与Ia一样，而且Ie(θ)能够正确地计算出声阻抗在θ=0(°)时的值αρ，等同于Ia的值。
可以求出因子A的表达式为:
三维三分量地震勘探
因此，基于Gray近似的弹性阻抗公式的标准化形式可以表示为:
三维三分量地震勘探
式中:
三维三分量地震勘探
显然，由上式可以得到，当λ=λ0、μ=μ0、ρ=ρ0时，弹性阻抗为常数α0ρ0，即声阻抗值。因此，θ变化时，标准化后的EI(θ)的维数保持为常数，EI函数就不会随着θ剧变，从而实现不同的EI值间的直观对比，且对于所有的角度θ，EI值变回到常规的AI范围内，克服了不同角度弹性阻抗量纲不统一的不足。
当P波理论入射角χ=90°时，对应的弹性阻抗称为弹性阻抗梯度(Gradient Imped-ance，简称GI)，该参数能反映气水关系及流体的性质，但是，在不同地区、不同岩层，反映流体性质和气水关系的弹性阻抗梯度异常特征不尽相同:有时为强烈的正值异常，有时为强烈的负值异常。要正确利用该参数，必须采用区内岩石物理、地质、测井等综合信息，建立正演地质模型并进行正演分析，以获得区内弹性阻抗梯度的含油气响应规律。
在弹性阻抗的应用方面，彭真明、李亚林等(2007)提出的利用弹性阻抗叠前地震反演技术进行流体性质判断与气水识别的思路值得借鉴［155］。具体方法如下:
1)由测井资料计算vP，vS和ρ。如果没有横波测井，可通过Castagna方程或其他的经验公式求取横波速度;
2)利用Boit—Gassmann流体替换模型(FRM)对已知井计算含水饱和度(Sw)，或含气饱和度(Sg)，Sg=1－Sw，计算替换后的P波曲线、S波曲线、密度、孔隙度、纵横波速度比等，从而建立含气或含水的样本模式;
3)对vP，vS和ρ进行内插和外推至整个区域，得到区域的vP，vS和ρ数据体;
4)弹性参数计算，进行交会分析;
5)计算概率密度函数(PDF)，然后利用Bayesian模糊矩阵或神经网络方法进行聚类分析，确定整个研究区内目的层的气水分布。
(2)实例
本实例来自四川盆地新场3D3C工区。
图5.4.8 目的层弹性阻抗平面(左:0°，右:300°)
图5.4.8为利用四川盆地新场地区3D3C地震资料中的纵波、转换波地震资料，进行联合反演获得的不同入射角度的弹性阻抗平面。图中显示，较高弹性阻抗(红色)分布在平面图中的北部，相对低的弹性阻抗(绿色)分布在平面图的南部。对比垂直入射条件下(左图)与30°入射情况下的弹性阻抗平面(右图)，两者总的变化趋势很相近，但在X851井区存在明显差异，说明弹性阻抗对天然气富集带具有一定的识别能力。
在四川盆地西部，深层密储层中的弹性阻抗不如其他高孔隙储层弹性阻抗对流体的敏感度高，说明在储层致密环境下，弹性阻抗对流体的识别能力明显下降。对流体的识别需要结合更多的岩石物理参数进行综合分析。
第一个提出阻抗概念的物理学家是欧姆。
阻抗是表示元件性能或一段电路电性能的物理量。交流电路中一段无源电路两端电压峰值(或有效值)Um与通过该电路电流峰值(或有效值)Im之比称为阻抗，用z表示，单位为欧姆(Ω)。在U一定的情况下，z越大则I越小，阻抗对电流有限制的作用。
扩展资料：
在电流中，物体对电流阻碍的作用叫做电阻。除了超导体外，世界上所有的物质都有电阻，只是电阻值的大小差异而已。
电阻很小的物质称作良导体；电阻极大的物质称作绝缘体，如木头和塑料等。还有一种介于两者之间的导体叫做半导体，而超导体则是一种电阻值等于零的物质。
参考资料来源：百度百科-阻抗
作者：姚锦江,蔡 沂 (华南理工大学广州学院)
摘 要:传统的无线通信网络时隙式多通道阻抗测量方法存在测量时间长的问题,为解决这一问题,对无线通信 网络时隙式多通道阻抗测量方法进行研究。 首先利用复平面中阻抗点的位移来表示阻抗测量过程,生成阻抗位移轨 迹,并分析无线通信网络的阻抗关系,然后,根据阻抗关系,选择无线通信网络时隙式多通道阻抗测量点位置。 最后 选择扰动因子,进行傅里叶变换,增加双倍的扰动因子,以缩短阻抗参数的测量时间,在无线通信网络时隙式多通道 阻抗测量模型中加入方波信号,以此完成无线通信网络时隙式多通道阻抗的测量。 实验对比结果表明,传统方法的 测量时间比此次设计的测量方法测量时间最高多 3.35 min,最少多 1.7 min,证明此次设计的无线通信网络时隙式多 通道阻抗测量方法比传统的测量方法测量时间短,能够满足无线通信网络时隙式多通道阻抗测量需求,具有一定的 实际应用意义。
关键词:无线通信网络;时隙式;多通道;阻抗;位置;时间
文献引用
[1]姚锦江,蔡沂.无线通信网络时隙式多通道阻抗测量方法研究[J].自动化与仪器仪表,2020(08):1-3+9.
欧姆吧，单位都是欧姆
是亥维赛。1886年7月,亥维赛在分析外加振荡电动势的效应及其在长途电话和电报信号传输中的应用时,首次提出＂阻抗＂术语,并将它定义为传输线上外加电动势振幅和电流振幅之比;
太专业了!给点小看法：1、多进行实践，咨询是操作性技术，光说不练理解不了2、看你悟性啦，做咨询要看个人天资的，有人天生就是做咨询的，有人相反。
阻抗由弗洛伊德最早提出的，本质上是人对于心理咨询过程中自我暴露与自我变化的抵抗，表现为人们对于某种焦虑情绪的回避，或对某种痛苦经历的否认。在传统的精神分析学说中，阻抗也是所有精神防守机制的总和。罗杰斯则将阻抗看作个体对于自我暴露及其情绪体险的抵抗，其目的在于不使个体的自我认识与自尊受到威胁。一些行为主义心理学家认为是个体对于其行为矫正的不服从。对于阻抗的处理有许多办法，如精神分析的自由联想等。
张钟华院士，精密电磁测量专家。河北大学质量技术监督学院名誉教授。1940年7月2日生于江苏省苏州市。1965年由清华大学电机系研究生毕业。现任中国计量科学研究院研究员，中国科学技术协会全国委员会委员，中国计量测试学会常务理事，计量学报编辑委员会主任委员，中国仪器仪表学会常务理事，仪器仪表学报编辑委员会副主任委员及中国仪器仪表学会电磁测量信息处理仪器分会理事长等职。1995年当选为中国工程院院士。1989年被评选为全国先进工作者。1997年被评选为全国优秀科技工作者。张钟华长期从事电磁计量基、标准的研究。七十年代担任国家“计算电容基准”主体研制工作，提出“变动边界微扰法”，解决了电极几何形状误差的计算问题。计算电容基准的建成使我国的交流阻抗标准有了独立自主的溯源根据。该课题成果1982年获原国家计量局科技成果一等奖。1980年和1998年我国的电容标准量值参加了由国际计量局组织的电容量值国际循环比对，我国的数据为国际比对最佳结果之一。1983年——1988年负责“建立超导强磁场标准”课题，成果达到国际先进水平，并在六项主要技术方面居世界领先地位。研究中提出的“抑制法”突破了超导强磁场核磁共振信号难以长距离传输的难题。此课题社会效益和经产济效益明显，为我国几十台超导磁体定了标。1992年课题成果获国家科技进步二等奖。1987年起负责“量子化霍尔电阻基准”课题，在国际上首次解决了任意截面形状的霍尔样品中的电磁场计算法。1988年所测得的量子化霍尔电阻的国际单位制量值被国际计量委员会正式采用作为确定国际推荐值的依据之一。1992年课题装置通过鉴定，为国际同类装置先进水平。1993年发现并解决了当前阻碍量子化霍尔电阻标准的准确度提高的主要误差来源。并制成居国际领先水平的超导电流比较仪。1994年应国际上要求，用我国的计算电容测定了量子化霍尔电阻的国际单位制量值。此量值在1998年的新一轮国际基本物理常数平差时被正式采用，为确定基本物理常数的准确数值作出了贡献。近年来还在一些重要的工业测量项目中提出新方法解决了技术难题。张钟华在中外重要技术刊物上发表过论文50多篇。还担任过《中国大百科全书电工卷电磁测量分卷》以及《电磁测量及仪表》丛书的副主编。