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探测器。距离的空间相干性的湍流大气 模型约，在那里的路径 长度是波长[ 4 ] 。这通常生产相关 距离范围为5至50厘米。因此，对小 探测器行距的命令1米，我们可以模拟 收到外地的空间常数（虽然随机）对任何 一个探测器孔径，而路径的任何收益来源之一 各种探测器都是独立的。最后，我们承担 频道衰落是平坦的整个过程中的光学频率波段 和相对缓慢的象征期限。后者是有道理的 由高级信令速度设想系统和电影服务统筹科 相对较慢动态频道动荡，而 在平坦衰落从大的一致性相对带宽 以激光线宽和调制速率。 角光学检测 该探测器的分析是基于半经典 治疗photodetection ，在事件现场查看 作为一种波，这种波产生调制泊松点 进程光电子有助于探测器电流 在产出。率的泊松过程成正比 总功率事件对探测器。有关 理论是总结在这里，以进一步了解中发现[ 25 ]和 [ 26 ] 。我们忽视添加剂热噪声接收机电子产品， 这是一个理想化，而是一个可以加以对待 雪崩光电二极管（ APDs ） [ 27 ] 。任何暗电流 探测器被假定为处理注射同等 本底辐射量。延长我们的传输 方法的情况下热噪声有限接待被发现 在[ 28 ] 。 每个探测器组成的photodetected 目前的每插槽，或等值罪状 光电子。概率质量函数的数目 罪状在“关于”间隔有关光强度 的泊松分布[ 25 ]给你传到邮箱去了

内容又长，专业性又强，翻译请放心，希望能加分。detectors. The spatial coherence distance in the turbulent atmosphere is modeled to be approximately , where is the path length and is the wavelength [4]. 探测器。在湍流大气中的空间相干距离被近似建模为……，其中（ ）是路径长度，（ ）是波长。This typically produces correlation distances in the range of 5 to 50 cm.这一般产生5到50 m范围的相关距离。 Thus, for small detectors spaced on the order of one meter, we can model the received field as spatially constant (though random) over any one detector aperture, while the path gains from any one source to various detectors are independent.因此，对于间隔在1 m量级的小探测器来说，我们可以将接收场建模为在任何一个探测器孔径上是空间不变的（尽管是随机的），同时，从任何一个光源到不同探测器的路径增益都是不相关的。 Finally, we assume the channel fading process is flat across the optical frequency band and slow relative to the symbol duration. 最后我们假设信道衰落过程跨光频带是平坦的，并与符号持续时间缓慢相关。The latter is justified by the high signaling speeds contemplated in FSO systems and the relatively slow dynamics of the channel turbulence, while the flat fading follows from the large coherence bandwidth relative to the laser linewidth and modulation rate. 后者由于（FSO）自由空间光通信系统设想的高信号速度和相对较慢的信道扰动动力学被认为是合理的，而平坦的衰落源自于相对于激光器线宽和调制速率较大的相干带宽。C. Optical Detection C. 光探测The photodetector analysis is based on a semi-classical treatment of photodetection, where the incident field is viewed as a wave, and this wave produces a modulated Poisson point process of photoelectrons that contribute to the detector current at the output. 光探测器的分析是基于光电探测器的半经典处理而进行的，其中，入射场被看作为一波动，而此波动使光电子产生一个受调制的泊松（Poisson)点过程，正是这些光电子对输出端的探测器电流做出了贡献。The rate of the Poisson process is proportional to the total power incident on the photodetector. 泊松过程的速率正比于入射到光电探测器上的总功率。The relevant theory is summarized here, with further details found in [25] and [26]. 有关的原理在这里加以归纳，进一步的细节请见文献【25】和【26】。We neglect additive thermal noise of receiver electronics, which is an idealization but one that can be approached with avalanche photodiodes (APDs) [27]. 我们忽略了接收机电子线路的额外热噪声，这是一种理想化的情况，但确是可以用雪崩光电二极管（APD）实现的【27】。Any dark currents in the detectors are assumed to be handled by injecting an equivalent level of background radiation.我们假设，探测器中的任何暗电流都通过注入一个等效电平的背景辐射来处理。 Extension of our transmission method to the case of thermal-noise-limited reception is found in [28]. 我们的传输方法扩展到热噪声限制接收情况下的报道可在文献【28】中看到。Each of the photodetectors forms an integral of its photodetected current over each of slots, or equivalently counts photoelectrons. 每个光电探测器都形成一个在每一个槽隙上其光电探测电流的积分，或者说等效数目的光电子。The probability mass function for the number of counts in an “on” interval is related to the optical intensity by the Poisson distribution [25]在一个“通”时间间隔内光电子计数的概率质量函数按泊松分布与光强有关。【25】

参见: 等.

。Hartog,年“分布式温度传感器基于Liquid-Core光纤国立LT-1:498-509光波1995,16(2)。2。Barnoski .和詹森,丁镛,1976年,“Fiber-Waveguides调查:设计了一种新颖的技术,李波。衰减特性”Opt.,15:2112-2115。3。论文Dakin苏达权等,1985,“温”斯托曼派发陈鹰。第三个智力。在选择之。光纤传感器,post-deadline圣地牙哥,2月(纸)4。Hartog等,.高庆宇,1985年,“分布式温度传感在实芯纤维”电子。21:1061-3(1)。5。Farries,M。C和罗杰斯,一个。J,刺激、分布式传感使用984路光纤拉曼相互作用,陈鹰。第二智力。在光纤传感器数值,pp121-32斯图加特,纸。6。Dakin欢欣,1987年,“分布式光纤温度传感器使用光学克尔效应”,陈鹰。变动,纤维光学传感器的798艺术,pp149-156 II。7。Hartog,,“分布式光纤温度传感器技术和应用的电力工业”,电力工程,杂志6月刊上。8。1995年,. Hartog光纤温度传感器监测Wakamatsu”,“现代电力系统,pp25-28 2月刊上。

我先翻了第一段，你看可以我再接着翻~~（自己都看不下去）