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3.5角动量的本征值和本征态本节讨论一般的角动量的本征值和本征态，并给出角动量算符矩阵表示的矩阵元。角动量算符的基本对易关系为这里J定义角动量的平方算符由角动量算符的基本对易关系可知J不对易,只能选择某个J,称为阶梯算符，或角动量的升(降)算符，是以前讲过的自旋升降算符在...
其中表示双电子体系自旋角动量算符的矩阵为厄米矩阵。.通过幺正变换可以可以把Sz表象中SpS，算符及其本征矢分别变换为足表象和Sy表象的算符和基矢。.我们得到力学量算符及其本征矢在自身表象中的表示，为计算带来了方便。.求解算符的本征方程，已不...
首次提出了柱对称自旋极化电子束的概念,它们是z方向总角动量Jz的本征态,但它们即不是自旋角动量也不是轨道角动量在z方向上分量的本征态。(4)第四,简单地回顾了几个重要的描述自由空间相对论电子自旋角动量或自旋极化性质的力学量算符。然后...
两电子的自旋波函数.ppt,第七章自旋与全同粒子§7.2电子自旋算符和自旋函数§7.3简单塞曼效应§7.4两个角动量的耦合二...
一条狗的量子力学笔记——第六章自旋.一条有梦想的狗.同济大学凝聚态物理博士在读.52人赞同了该文章.作为量子力学笔记的最后一部分，打算写一下自旋电子学中最基础和最重要的概念——自旋。.文中的推导过程除了教科书之外，主要参考了下面的MIT...
学完高量的来答一答。1、观察到的态是某个厄米算符的本征态。2、线性叠加的问题：假设算符A的n个本征态，可以线性叠加出某个态。如果你想观察到这个态，就要找到一个厄米算符B，使是B的本征态之一，然后观察B对应的物理量。例子可以参考电子自旋的三个分量和S的共同本征态通过线性...
8.2总角动量的本征态自旋轨道耦合电子的总角动量力学量完全集(L2,J2,Jz)(L^2,J^2,J_z)(L2,J2,Jz)的共同本征态8.3碱金属原子光谱的双线结构与反常塞曼效应碱金属原子光谱的双线结构（无外磁场情形）正常塞曼效应（强磁场情形）反常塞曼效应
6.9自旋单态和自旋三重态.doc,第六章自旋和角动量非相对论量子力学在解释许多实验现象上获得了成功。用薛定谔方程算出的谱线频率,谱线强度也和实验结果相符。但是，更进一步的实验事实发现，还有许多现象，如光谱线在磁场中的，光谱线的精细给构等，用前面几章的理论无法解择，根本...
自旋是角动量，有方向的，因此在三维空间有三个分量，而这三个分量又不可同时确定。因此，有以自旋的平方S^2和其中一个分量，比如S_z，作为完备可观测量集，而通过角动量的代数关系，可以推导出其本征态集，正好具有2S+1重简并，即2S+1个态对应同一个角动量值或能级。
电子自旋态与自旋算符，总角动量的本征态，碱金属原子光谱的双线结构与反常塞曼效应，自旋单态与三重态，光谱线的精细和超精细结构，自旋纠缠态。角动量的本征值与本征态，两个角动量的耦合，耦合表象及无耦合表象基矢...
3.5角动量的本征值和本征态本节讨论一般的角动量的本征值和本征态，并给出角动量算符矩阵表示的矩阵元。角动量算符的基本对易关系为这里J定义角动量的平方算符由角动量算符的基本对易关系可知J不对易,只能选择某个J,称为阶梯算符，或角动量的升(降)算符，是以前讲过的自旋升降算符在...
其中表示双电子体系自旋角动量算符的矩阵为厄米矩阵。.通过幺正变换可以可以把Sz表象中SpS，算符及其本征矢分别变换为足表象和Sy表象的算符和基矢。.我们得到力学量算符及其本征矢在自身表象中的表示，为计算带来了方便。.求解算符的本征方程，已不...
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8.2总角动量的本征态自旋轨道耦合电子的总角动量力学量完全集(L2,J2,Jz)(L^2,J^2,J_z)(L2,J2,Jz)的共同本征态8.3碱金属原子光谱的双线结构与反常塞曼效应碱金属原子光谱的双线结构（无外磁场情形）正常塞曼效应（强磁场情形）反常塞曼效应
6.9自旋单态和自旋三重态.doc,第六章自旋和角动量非相对论量子力学在解释许多实验现象上获得了成功。用薛定谔方程算出的谱线频率,谱线强度也和实验结果相符。但是，更进一步的实验事实发现，还有许多现象，如光谱线在磁场中的，光谱线的精细给构等，用前面几章的理论无法解择，根本...
自旋是角动量，有方向的，因此在三维空间有三个分量，而这三个分量又不可同时确定。因此，有以自旋的平方S^2和其中一个分量，比如S_z，作为完备可观测量集，而通过角动量的代数关系，可以推导出其本征态集，正好具有2S+1重简并，即2S+1个态对应同一个角动量值或能级。
电子自旋态与自旋算符，总角动量的本征态，碱金属原子光谱的双线结构与反常塞曼效应，自旋单态与三重态，光谱线的精细和超精细结构，自旋纠缠态。角动量的本征值与本征态，两个角动量的耦合，耦合表象及无耦合表象基矢...
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